(495)510-98-15
Меню
Главная »  Классификация электронных систем 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 [ 59 ] 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184

входных напряжений, поданных на разные входы. В рассматриваемой схеме звено обратной связи присоединено через эмиттерный повторитель (с триодом Т2), обладающий большим входным сопротивлением. В этом случае сохраняется высокая крутизна нарастания и спада амплитудно-частотной характеристики у двойного Т-образного моста как фильтра, что обеспечивает высокую селективность усилительного каскада.

§ 2.13. УСИЛИТЕЛИ ПОСТОЯННОГО ТОКА

а) Характерные особенности

I Основной особенностью усилителей медленно изменяющихся величин, называемых усилителями постоянного тока, является непосредственная (гальваническая) связь между каскадами, когда нет реактивных элементов (емкостей и индуктивностей). При таком соединении каскадов через усилитель проходят и усиливаются не только полезный переменный сигнал, но и флюктуации, обусловленные нестабильностью источников питания, изменением электрических параметров схемы, а также наводками извне. Флюктуации, часто содержащие и постоянную составляющую, приводят к дополнительному изменению во времени мгновенных значений выходного напряжения и тока. Такие флюктуации появляются не только при наличии полезного сигнала, но и в его отсутствие. Они характеризуют временной дрейф усилителя.

У полупроводниковых усилителей к временному дрейфу, вызванному указанными причинами электрического характера, добавляется еще нестабильность выходного напряжения, вызванная влиянием колебаний температуры окружающей среды (температурный дрейф) = Величина результирующего дрейфа учитывается по изменению выходного напряжения за определенный промежуток времени при отсутствии или неизменном значении входного сигнала.

Для однозначности сравнения и сопоставления величины дрейфа с полезным входным сигналом напряжение дрейфа часто приводят к входу усилителя путем деления выходного напряжения дрейфа на коэффициент усиления.

Важным показателем качества усилителей постоянного тока является минимально достигаемый дрейф. У полупроводниковых усилителей основную долю в дрейфе составляет температурный дрейф, поэтому ламповые и полупроводниковые усилители рассматриваются раздельно.

б) Ламповые усилители

Непосредственное сочленение каскадов в усилителях постоянного тока связано прежде всего с необходимостью надлежащего согласования потенциалов у выхода предыдущего и входа



последующего каскадов. В ламповых усилителях это достигается: 1) снижением с помощью потенциометра (делителя напряжения) потенциала точки связи анодной цепи предыдущего каскада с сеточной цепью последующего (рис. 2.57, а) или 2) повышением потенциала катода последующего каскада по сравнению с предыдущим (рис. 2.57, б).

Результирующий коэффициент усиления двухкаскадного лампового усилителя с потенциометрической связью

Ku = KuiKutf, (2.180)

где у = -5-р5--коэффициент передачи напряжения потенцио-

Kui и Ки2 - коэффициенты усиления напряжения первого и второго каскадов.


Рис. 2.57. Схемы ламповых усилителей постоянного тока: а - с потенциометрической связью, б- с катодно-связанным каскадом

Регулируемое сопротивление автосмещения RKl, внесенное в цепь катода лампы Лх первого каскада с целью установления оптимального режима покоя, снижает в связи с появляющейся обратной связью коэффициент усиления напряжения Ку В соответствии с (2.34а) он равен

Ки1~ /?и+/?и+5?в (1*1+1) (2-181)

Коэффициент усиления напряжения второго каскада определяется непосредственно по формуле (2.34).

Повышение потенциала катода при втором варианте выполнения усилителя (см. рис. 2.57, б) достигается за счет падения напряжения в катодном сопротивлении RK2 от проходящих через лампы Л2 и Л3 постоянных токов. Лампа Л3 входит в каскад, у которого вход осуществлен со стороны катода, а сетка заземлена через делитель напряжения (каскад с заземленной сеткой) [9]. Катодное сопротивление Rk2 является в этом случае общим у ламп Л2 и Л3, образующих составной каскад, называемый каскадом с катодной связью. Коэф-



фициент усиления такого каскада может быть найден из (2.34а), в которое в качестве результирующего сопротивления Rpea входит параллельное соединение нагрузочного RKZ и входного сопротивления каскада с заземленной сеткой. В рассматриваемом каскаде последнее равно выходному сопротивлению катодного повторителя

Ri3 ц+1

В том случае, когда Ri2 = Ria

Г> , 1 + ЯкгЯ<2 1с) 1 с,г)\

Ре3-/? I *ft ~ЯК2 ОН 1) + /? (ЛЙ

Подставляя Ярез в (2.34а) и пренебрегая Ri2 в знаменателе по сравнению с RK2 (р. + 1), получаем коэффициент усиления катодно-связанного каскада:

/f Н Яа2 Н Яа2 /г) i оо\

+ + (, + 1) + 2

Результирующий коэффициент усиления двухкаскадного усилителя равен

KU=KU1KUZ= Rn + Rn + finfa+l) (2,184)

Дрейф в приведенных вариантах схем усилителей постоянного яока значителен. Он достигает (при отнесении к входу усилителя) нескольких десятков милливольт за сутки. Для восстановления (подрегулировки) исходного нулевого режима предусмотрены, как уже говорилось, сопротивление RKl в первой схеме и R2 во второй (см. рис. 2.57).

Меньший дрейф дают балансные усилители постоянного тока. Одним из основных вариантов таких усилителей является параллельно-балансный каскад (рис. 2.58, а). Лампы включены параллельно, и катоды их связаны общим сопротивлением RK. Входной сигнал ес распределяется между входными сопротивлениями Rcl и Rc2. При этом сигнал в цепи сетки одной лампы суммируется с напряжением смещения Ес0, возникающим на катодном сопротивлении-RK, а сигнал в цепи сетки второй лампы вычитается из напряжения смещения. В результате с появлением входного сигнала ток в одной лампе уменьшается, а в другой возрастает на такую же величину. Выходное напряжение UBbJX равно в этом случае разности анодных потенциалов. При симметрии анодных цепей UBblx в два раза превышает изменение потенциала на аноде каждой из ламп. Так как и входной сигнал делится между равными сопротивлениями Rcl и Яс2, то коэффициент усиления параллельного балансного каскада остается таким же, как и в простом однокаскадном усилителе, без обратной связи {см. формулу (2.34)]. При этом необходимо отметить, Что коэффициент усиления балансного усилителя не изменяется,



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 [ 59 ] 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184



© 2018 ООО "Стрим-Лазер": Лазерная гравировка.
Все права нотариально заверены. Копирование запрещено.