(495)510-98-15
Меню
Главная »  Классификация электронных систем 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 [ 56 ] 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184

При применении в каскаде пентода (преимущество которого заключается в большем внутреннем сопротивлении R{ и, следовательно, менее сильном шунтировании колебательного контура, чем при применении триода) граничное значение коэффициента усиления напряжения выражается равенством [15]

1 J- y,2Q2

2fi4 (1 2x) fiZ-f-l-

(2.161)

По этому равенству на рис. 2.51, б построено семейство правых участков частотных характеристик (с относительными значениями

на оси ординат) при раз-

коэффициентов усиления напряжения -?


Рис. 2.52. Схема лампового усилителя со звеном низкочастотной коррекции

ных значениях коэффициента коррекции к в функции от относительной частоты Q.

Из хода этих характеристик видно, что наибольшее расширение полосы пропускания (без промежуточного подъема амплитудно-частотной характеристики - выброса) достигается при значениях к, близких к 0,4. С учетом наиболее благоприятной формы фазовой характеристики (сохранения плоского близкого к оси абсцисс участка в полосе пропускания) коэффициент коррекции выбирают обычно несколько ниже, а именно равным 0,35.

При выборе к = 0,35 правую границу полосы пропускания у корректированного усилителя удается сместить вправо до частоты, превышающей примерно высокочастотную границу у усилителя без коррекции в 1,5 раза.

При известных значениях С0 и Ra по (2.159) может быть вычислено значение La, при котором достигается найденное значение к.

Простейшим вариантом выполнения низкочастотной коррекции является введение в анодную цепь дополнительного активного сопротивления R (рис. 2.52), а также конденсатора С, включенного между общей точкой соединения сопротивлений R, Ra и землей.

Низкочастотная коррекция достигается благодаря тому, что при снижении частоты растет напряжение на конденсаторе С (в связи с ростом емкостного сопротивления ш£ j. Этим компенсируется

уменьшение напряжения

ного сопротивления частоты.

на Rc, связанное с увеличением емкост- конденсатора связи по мере уменьшения



При выборе одинаковых постоянных времени у цепей RC и i?cCCB граничная частота в низкочастотной области смещается влево до частоты, примерно в 7 раз меньшей, чем граничная частота у некорректированного каскада. Однако необходимо иметь в виду, что увеличение Я ограничено пределом допускаемого повышения напряжения питания Еа каскада для того, чтобы создать в анодной цепи лампы требующийся ток покоя. Этим объясняется то, что к низкочастотной коррекции в устройствах промышленной электроники прибегают сравнительно редко.

§ 2.11- УСИЛИТЕЛИ С ОБРАТНОЙ СВЯЗЬЮ. РАЗВЯЗЫВАЮЩИЕ ФИЛЬТРЫ

Простейшие виды обратной связи рассматривались при анализе схем температурной стабилизации полупроводниковых усилителей. Здесь рассмотрим более общие закономерности, связанные с введением обратных связей, широко используемых не только в усилителях, но и в других видах электронных устройств.

Действие обратной связи, как мы видели, сводится к изменению электрического режима во входной цепи каскада под влиянием его выходной величины. В зависимости от того, какой электрической величине на выходе (напряжению или току) пропорционально напряжение или ток, вводимые через звено обратной связи на вход устройства, различают:

1) обратную связь по напряжению и

2) обратную связь по току.

Возможна и комбинированная обратная связь. .

Примерами обратной связи по напряжению может служить выполнение звена автоматического смещения в схеме на рис. 2.31, а, а по току - в схеме на рис. 2.31, б.

Обратная связь может вводиться раздельно по постоянной и переменной составляющим тока и напряжения или же по отношению к полному току и напряжению.

При введении напряжения обратной связи последовательно с входным источником сигнала связь называется последовательной (рис. 2.53, а). Когда же обратная связь осуществляется через цепь, включенную параллельно источнику сигнала, ее называют параллельной.

Введение обратной связи может привести как к ослаблению результирующего сигнала на входе усилителя Uc, так и к его увеличению. Обратную связь первого вида называют отрицательной, а второго - положительной.

В усилителях пользуются обычно отрицательной обратной связью. Ее роль сводится к: 1) повышению стабильности режима Усиления, выражающемуся в меньшей зависимости результирующего коэффициента усиления от колебаний напряжения в питающей сети и изменений параметров элементов, входящих в каскад; 2) улучшению (при последовательной обратной связи по напряжению)



частотной характеристики каскада (расширению полосы пропускания) и 3) возможности изменения в желательном направлении входного и выходного сопротивлений каскада.

При анализе общих закономерностей удобно элементы обратной связи рассматривать в виде обособленного звена - четырехполюсника (рис. 2.53, а). Наличие последовательной обратной связи приводит к появлению на входе усилителя результирующего напряжения ...

Uc = Ес + иол, (2.162)

где 0ОС - напряжение, вносимое звеном обратной связи на вход усилителя.

Уравнение (2.162) записано в комплексной форме, так как входные и выходные напряжения могут иметь разные фазы.

Отношение выходного напряжения Овых в каскаде с обратной связью к сигналу Ес определяет собой результирующий коэффи-

Усилитель

И четырех- полю ник обратной сдязи

Нагрузка

-At,-

Рис. 2.53. Структурная схема усилителя с последовательной обратной связью по напряжению (о) и амплитудно-частотные характеристики (б) при отсутствии и на ичии обратной связи

циент усиления К0.с- го можно выразить через исходный коэффициент усиления К, если разделить все члены равенства (2.162) на

(2.163)

Дробь в левой части уравнения (2.163) представляет собой величину, обратную начальному значению коэффициента усиления К', первое слагаемое в правой части этого уравнения - величину, обратную результирующему коэффициенту усиления К0.с> а второе слагаемое - коэффициент передачи напряжения звеном обратной связи. Обозначая последний через у, можно уравнение (2.163) переписать в виде

+ Y. . (2-164)

К Ко.с

Ко.С

К

(2.165)



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 [ 56 ] 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184



© 2018 ООО "Стрим-Лазер": Лазерная гравировка.
Все права нотариально заверены. Копирование запрещено.