(495)510-98-15
Меню
Главная »  Классификация электронных систем 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184

Простейшая схема в области низких частот, являющаяся аналогом эквивалентной схемы рис. 2.38, б, содержит конденсатор ССв,

по обе стороны которого включены сопротивления jqrqr и Reft этом случае результирующее активное сопротивление

RsKB - ft. а + Rc (2.91)

Низкочастотная постоянная времени >

= CCBR3KB = Ссв ~Ь /?с^. (2.92)

Коэффициент усиления напряжения в диапазоне низких частот определяем исходя из (2.87):

Кш= . (2.93)

Общее выражение для коэффициента усиления напряжения в полном частотном диапазоне может быть записано в таком виде:

Ки=-i (2.94)

Аргумент этого комплекса определяет фазовую характеристику каскада:

T = arctg(-шт.+ .у. (2.95)

Из сопоставления (2.94) и (2.95) следует, что изменение фазо-частотной характеристики непосредственно' связано с изменением его амплитудно-частотной характеристики (см. рис. 2.37, а и б).

Допускаемое изменение коэффициента усиления каскада ограничивается обычно не только диапазоном средних частот, в котором коэффициент усиления изменяется совсем незначительно, но и прилегающими к диапазону средних частот полосами низких и повышенных частот. Границы этих полос зависят от степени допустимого снижения коэффициента усиления. Эта степень численно определяется коэффициентом частотных искажений, представляющим собой отношение коэффициента усиления при граничной частоте к коэффициенту усиления в диапазоне средних частот:

М

Кц<4?* /граи)

В области низких частот этот коэффициент



а в области повышенных частот

Мъ = = - 1 (2.97)

Если выбраны численные значения коэффициентов М„ и Мв, то могут быть найдены те граничные частоты /н и fB, разность которых определяет так называемую полосу пропускания:

Д/ = /в-/и- (2.98)

В усилителях промышленного назначения обычно принимают

Ма = Мк = = 0,707. (2.99)

При этом

2зттн 1

(2.100)

Исходя из требуемого максимального коэффициента усиления Ки max и желательной полосы пропускания могут быть определены параметры всех элементов, входящих в эквивалентную схему каскада.

Исходным для расчета является равенство (2.86). Оно показывает, с какими значениями ц, и Rt следует выбрать лампу и анодное сопротивление Ra, с тем чтобы при известном значении Rc (лежащем обычно в пределах от 0,5 до 2 мом) получить требующийся Китах-Чем больше Ra, тем выше Ки max-

Чрезмерное увеличение Ra, однако, нежелательно, так как это приводит к уменьшению юв и / и сужению полосы пропускания, как это следует из (2.89) и (2.100) Обычно Китах при применении в каскаде триодов достигает значений 0,6-0,8 от коэффициента усиления р. лампы, а применение пентодов позволяет увеличить коэффициент усиления до 150-200.

Входящее в (2.89) значение С„, влияющее также на высокочастотную границу усиления, лежит у триодов в границах 50-100 пкф, а у пентодов - в пределах 20-40 пкф.

Емкость конденсатора связи Ссв выбирается исходя из условия получения в формуле (2.92) такого значения тн, которое обеспечивает согласно (2.99) жапательную низкочастотную границу полосы пропускания /и. Нужные значения Ссв при fs - 30 - 50 гц лежат обычно в пределах 0,01-0,1 мкф.

С увеличением числа каскадов полоса пропускания у многокаскадного усилителя сужается, так как ординаты результирующей частотной характеристики определяются произведением ординат индивидуальных характеристик (относительных коэффициентов усиления отдельных каскадов), которые при всех частотах (кроме



так называемой квазирезонансной ) меньше единицы. Только при юп относительное значение---== 1.

U шах

При использовании в усилительных каскадах пентодов с малыми междуэлектродными емкостями и высокой крутизной S может быть достигнута, полоса пропускания в каскадах с емкостной связью в пределах десятков мегагерц.

6) Полупроводниковые каскады

Схема полупроводникового усилительного каскада, связанного с последующим с помощью конденсатора, приведена на рис. 2.39, а.


э

Рис. 2.39. Электрическая схема полупроводникового усилительного каскада (а) и его эквивалентная схема (б) при емкостной связи с последующим каскадом

Триоды включены здесь по схеме с общим эмиттером. Влияние входного узла второго каскада, показанного на рисунке пунктиром, заключается, как и в ламповых каскадах, в появлении дополнительных элементов в нагрузочной цепи первого каскада. Такими элементами являются входное сопротивление ЯВХ2 триода и параллельно включенные (по отношению к переменной составляющей тока) плечи делителя напряжения /?ь R2. Входные емкости, влияние которых начинает заметно сказываться только в области повышенных частот, в схеме не показаны, с тем чтобы не переходить к комплексной нагрузке, заметно усложняющей расчет. При отсутствии емкости в нагрузочной цепи результирующее сопротивление в ней RH -

= *1 II #2 Явх-

Разделительные емкости CtnCCB, а также емкость Сэ, блокирующая эмиттерное сопротивление выполняют те же функции, что и в ламповом каскаде. Паразитные емкости в схеме не показаны, Так как в полупроводниковых каскадах их влиянием можно предречь.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184



© 2018 ООО "Стрим-Лазер": Лазерная гравировка.
Все права нотариально заверены. Копирование запрещено.