(495)510-98-15
Меню
Главная »  Классификация электронных систем 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 [ 35 ] 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184

где An, Аю> A2i и A22 - так называемые А-параметры четырехполюсника. Их размерность и физическая сущность могут быть установлены из рассмотрения режимов короткого замыкания на выходе четырехполюсника (когда U2 = = 0) и холостого хода на входе четырехполюсника (когда /х = 0).

Так, из (2.14) следует, что при U2 = 0 h = . Эта величина,

имеющая размерность в омах, определяет собой входное сопротивление четырехполюсника при короткозамкнутом выходе. Из (2.15) следует, что при U2 = 0 коэффициент передачи тока п21 =

= -. Это отношение, имеющее нулевую размерность, представляет собой коэффициент передачи тока в триоде, когда выход его коротко замкнут. При /х = 0 из (2.14) следует, что А12 = Это

отношение, имеющее также нулевую размерность, определяет собой коэффициент обратной связи по напряжению (р.), когда вход четы-, рехполюсника разомкнут. Из (2.15) также следует, что при t1 = 0 параметр h22 = jj. Это отношение с размерностью ом1 представляет

собой выходную проводимость четырехполюсника (триода) при разомкнутом входе.

Связь между А-параметрами триода как четырехполюсника и его физическими параметрами при включении триода по схеме с ОБ может быть установлена, если уравнения, связывающие токи !ЙЁ£. напряжениями в эквивалентной схеме рис. .2.18, а, записать в такой же форме через /х и U2, как и уравнения (2.14) и (2.15). Это приводит к [8]

йц = А-э-т-(1-сО/б, (2.16)

Аи-=И + £. (2-17)

А21 = -а,К (2.18)

h22 = ± (2.19)

к

Из приведенной системы равенств и значения гэ, получаемого йз (2.13в), могут быть найдены все физические параметры триода, входящие в эквивалентную схему рис. 2.18, а.

Кроме й-параметров, в справочниках приводятся значения теплового тока коллектора, измеряемого при комнатной температуре, предельные значения нагрузочного тока, коллекторного напряжения и мощности, которую триод может рассеять без перегрева.

По значению теплового тока /к0 может быть найдено коллекторное сопротивление триода гк0 = при постоянном обратном напряжении.



Оно отличается от коллекторного сопротивления гк, которое, как указывалось, является эквивалентом, с помощью которого учитывается влияние на переменную составляющую коллекторного тока модуляции базы.

в Нагрузочная способность транзисторов по напряжению и току. Их конструктивное выполнение

Нагрузочная способность триода по току обеспечивается выбираемыми геометрическими размерами рабочей поверхности эмиттера и коллектора при достигаемой плотности тока, а также лимитируется той электрической мощностью, которая преобразуется в триоде в



ипро5.змтр

Рис. 2.19. Кривые пробивных напряжений (о):

/ - при электрическом пробое; 2 - при тепловом пробое; конструктивный разрез низкочастотного триода (б): 1 - коллектор; 2 - кристалл германия; 3 - электрод эмиттера; 4 - крышка; 5 - вывод коллектора; Б - вывод базы; 7 - вывод эмиттера

тепло и должна быть рассеяна триодом при допустимой температуре его нагрева.

.Нагрузочная способность триодов по напряжению определяется тем максимальным значением коллекторного напряжения, которое может выдержать коллекторный переход без пробоя и значительного нарастания в нем теплового тока. Максимальное значение напряжения на коллекторном переходе триода при работе его в усилительном и других режимах появляется тогда, когда ток в нагрузочной цепи триода минимален, что соответствует тепловому току.

Ход нарастания теплового тока в функции от напряжения на коллекторе при двух возможных режимах развития пробоя коллекторного перехода, когда триод включен по схеме с ОБ, иллюстрируют кривые рис. 2.19, а. Кривая / соответствует так называемому электрическому пробою, характеризуемому увеличением тока под действием нарастающего электрического поля; кривая 2 - тепловому пробою, характеризуемому возрастанием тока в связи с про-



грессивно нарастающей температурой перехода. Электрический пробой возникает или при столь сильном возрастании электрического поля в переходе, что становится возможным прямой переход электронов из коллектора в базу (туннельный эффект), или когда под действием поля в переходе начинается интенсивное размножение носителей благодаря ионизации атомов в кристалле электронами, получившими -достаточную для этого энергию в поле.

Количественным показателем интенсивности размножения носителей является коэффициент размножения М, который связан с напряжением UK следующей эмпирической зависимостью [4]:

-Ь^г-Т' (2-20)

\ проб. эл /

где £/проб. эл - граничное (пробивное) напряжение, при котором М стремится к бесконечности. Это имеет место в том случае, когда освободившиеся от атомов электроны приобретают в свою очередь энергию, достаточную для ионизации атомов. Значение Unpo6. эд зависит от материала базы и его удельного сопротивления р (я - показатель степени, зависящий также от ма- ч териала базы). Тепловой пробой имеет место, когда рост теплового тока /к0 обусловлен взаимно связанными процессами: !) увеличением тепловой составляющей обратного тока с ростом температуры в коллекторном переходе и 2) повышением температуры перехода в результате увеличения обратного тока.

Аналитическую зависимость, характеризующую рост тока в условиях теплового пробоя, можно получить, если вместо AT в (2.12) подставить ее значение, зависящее от мощности, теряемой в коллекторном переходе из-за теплового тока /к0. Это приводит к трансцендентному уравнению [4]

/ o = W*(I/ , 0>**. (2-21)

где RT - тепловое сопротивление триода; х - коэффициент, входящий в (2.12).

Уравнение (2.21), в обе части которого входит /к0, удовлетворяется тогда, когда напряжение UK с увеличением тока вначале растет (пунктирная кривая на рис. 2.19, а), а затем, когда /к0 достигает. Некоторого критического значения /КОкрит, напряжение UK проходит \ерез максимум, который и определяет пробивное напряжение триода с/проб,тепл.

Допустимое максимальное напряжение на коллекторном переходе с/ктах ДОП) вводимое в качестве.нормируемого параметра, выбирается меньше пробивного с коэффициентом запаса (обычно 1,3-1,5

По ОТНОШеНИЮ К с/проб.тепл И 1,5-1,8 ПО ОТНОШеНИЮ К С/проб.электр).



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 [ 35 ] 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184



© 2018 ООО "Стрим-Лазер": Лазерная гравировка.
Все права нотариально заверены. Копирование запрещено.